Yang Mills振幅的共线极限中的次导项

对于两个无质量的粒子i和j，共线极限是一种特殊的运动学配置，其中粒子以平行四动量矢量传播，总动量P分布为pi = xP和pj =（1-x）P，因此 sij≡（pi + pj）2 = P2 = 0。 在Yang–Mills理论中，如果i和j在参与散射过程的N个规范玻色子中，则众所周知，与i和j相邻的（单迹线）群因子相关的部分振幅在共线极限处是奇异的， 将前导因子分解为（N-1）个粒子振幅乘以x依赖的通用Altarelli–Parisi因子。 我们给出了共线极限的精确定义，并表明在树级别上，次导，非奇异项与插入单个引力子而不是两个共线规玻色子的振幅有关。 为此，我们认为，在一个单引力的爱因斯坦-杨