康托尔靶就是在极坐标下由表达式

例7.6与均匀康托尔集的乘积设E，F是R的子集，F为均匀康托尔集（见例4.5），贝11 dimH (E x F) = dimH E + dimH F。计算例4.5证明了均匀康托尔集的豪斯多夫维数与上盒维数相等，所以，由推论7.4即得结论。因此，三分康托尔集与自身的康托尔积的豪斯多夫维数和盒维数都为21n2/ ln 3。类似地，如果E为R的子集，F为一直线段，则dimH (E x F) = dimH E + 1。在实际中遇到的很多分形都不是精确的乘积集，但是局部类似乘积集。Hénon吸引子（见式13.时），看起来局部像一个直线段与一个类似康托尔集F的乘积。更确切地说，存在从[0，1] x F到Hénon吸引子的小邻域的光滑双射。在适当的利普希茨变换下，这样的分形集可以作为乘积集的像来进行分析。

想要更深入了解如何计算分形盒维数，可以参考MATLAB计算分形盒维数的方法或多重分形维数等相关资源。这些资源详细介绍了计算方法和应用实例，使得理论与实际结合，更具实用性。

例7.7康托尔靶就是在极坐标下由表达式F' = ((r ,O) : rε F，0~O~2π}表示的平面集，其中F是三分康托尔集（见例7.3），贝11 dimH F' = 1 + In2/ In3。想要进一步探究康托尔集及其应用，可以查阅均匀球体剖面重力异常分形盒维数Matlab代码，了解更多实际计算方法及其代码实现。